ნიუტონის რგოლები ჩარევის განსაკუთრებული შემთხვევაა თხელი ფილმები.

ნიუტონის რგოლებზე დაკვირვების სქემა ნაჩვენებია ნახ. ცვლადი სისქის თხელი ფირის როლი დ ასრულებს სიბრტყე-პარალელური ფირფიტით და მასთან კონტაქტში გამრუდების დიდი რადიუსის პლანო-ამოზნექილი ლინზებით წარმოქმნილ საჰაერო სოლს. რ . განვიხილოთ პარალელური სხივების სხივი, რომელიც ეცემა ლინზას ზემოდან. წერტილში ასხივი ნაწილობრივ აირეკლება, ნაწილობრივ გაივლის ჰაერის სოლში და აისახება წერტილში INჩანაწერიდან.

რადგან სხივები 1 და 1 / წარმოიქმნება ერთი სხივისგან, მაშინ ისინი თანმიმდევრულია და ერევა ზედმეტად დაყენებისას. ლინზას აქვს გამრუდების დიდი რადიუსი, ამიტომ AB » BD » დ.ამ სხივების ოპტიკური ბილიკის განსხვავება უდრის:

ამ გამოთქმაში:

§ დ- ფირფიტასა და ლინზას შორის უფსკრულის სისქე,

§ ნ- საშუალო რეფრაქციული ინდექსი უფსკრული (ჰაერისთვის n=1),

§ λ - ინციდენტის სინათლის ტალღის სიგრძე,

§
ტერმინი ითვალისწინებს სინათლის ტალღის ფაზის ცვლილებას, როდესაც ის აისახება ოპტიკურად უფრო მკვრივი გარემოდან (პუნქტში IN).

ვინაიდან თანაბარი სისქის წერტილების გეომეტრიული ლოკუსი არის წრე, როდესაც სისტემა განათებულია მონოქრომატული შუქით, ინტერფერენციულ რგოლებს ექნებათ მუქი და ღია რგოლების ფორმა, ცენტრით ლინზის ფირფიტასთან შეხების წერტილში (ნახ. 2). ლინზასა და ფირფიტას შორის შეხების წერტილთან ისინი დეფორმირებულია, ამიტომ სურათის ცენტრში შეიმჩნევა მრგვალი ლაქა.

ღია ან მუქი რგოლის გამოჩენა დამოკიდებულია იმაზე, შეესაბამება თუ არა ნახევრად ტალღის სიგრძის რაოდენობა ოპტიკური ბილიკის განსხვავებაში ლუწი თუ კენტი. მუქი და მსუბუქი რგოლების რადიუსების გამოხატულება მიიღება მინიმალური და მაქსიმალური პირობებიდან:

წთ ან ; (2)

მაქსან . (3)

უფსკრული სისქე ფირფიტასა და ლინზას შორის დდამოკიდებულია ბეჭდის რადიუსზე და ლინზის გამრუდების რადიუსზე. სამკუთხედიდან OASშემდეგნაირად:

ან . (4)

ტერმინი და მისი უგულებელყოფა შეიძლება. მაშინ

(5) (2) და (3) პირობებით ჩანაცვლებით, ჩვენ ვიღებთ გამოსახულებებს ბნელი და მსუბუქი რგოლების რადიუსებისთვის არეკლილი სინათლეში:

, (7)

მოსახერხებელია დიამეტრის გაზომვა და არა რადიუსის D-მდებეჭდები მუქი რგოლების დიამეტრისთვის ვიღებთ:

(8)

ფორმულა (8) არ ითვალისწინებს ლინზის და ფირფიტის დეფორმაციას. დეფორმაციის გათვალისწინება საშუალებას გვაძლევს მივიღოთ გამოხატულება:

. (9)

აქ არის დიამეტრი ცენტრალური ბნელი ლაქა(k = 0-ზე).

რგოლის დიამეტრის კვადრატის დამოკიდებულება მის სერიულ ნომერზე არის სწორი ხაზი. ორდინატთა ღერძზე მოწყვეტილი სეგმენტი გვაძლევს საშუალებას ვიპოვოთ და ამ სწორი ხაზის კუთხური კოეფიციენტი არის ლინზის გამრუდების რადიუსი. კეთებით ლაბორატორიული სამუშაოლინზის გამრუდების რადიუსის საშუალო მნიშვნელობა გამოითვლება ფორმულით:

, (10)

სად კ > 0.

საკონტროლო კითხვები

1. რა არის სინათლე ტალღის თეორიის თვალსაზრისით? რა ფიზიკურ რაოდენობას ჰქვია სინათლის ვექტორი? ჩამოწერეთ სიბრტყე მონოქრომატული სინათლის ტალღის განტოლება.

2. რაზეა დამოკიდებული მატერიაში სინათლის ტალღის გავრცელების ფაზური სიჩქარე?

3. რა რაოდენობას უწოდებენ აბსოლუტური რეფრაქციული ინდექსიგარემო?

4. Რა მოხდა ოპტიკური გზა?

5. რა ფენომენს ეწოდება სინათლის ჩარევა? რას ეძახიან ჩარევის ნიმუში?

6. რა პირობებია საჭირო სინათლის ჩარევისთვის?

7. რომელ ტალღებს ეწოდება თანმიმდევრული? არის თუ არა ბუნებრივი სინათლის წყაროები თანმიმდევრული?

8. როგორ მივიღოთ თანმიმდევრული ტალღები ბუნებრივი (არალაზერული) სინათლის წყაროდან?

9. რა რაოდენობას ჰქვია ოპტიკური ბილიკის განსხვავება?

10. ჩაწერეთ და ჩამოაყალიბეთ ჩარევის მაქსიმალური და მინიმალური პირობები (ოპტიკური ბილიკის სხვაობისთვის).

11. რა სიდიდეებზეა დამოკიდებული ოპტიკური ბილიკის განსხვავება თხელ ფენებში ჩარევის დროს?

12. თეთრი სინათლის სხივი ჩვეულებრივ ეცემა 0,4 მიკრონი სისქის მინის ფირფიტაზე (მინის გარდატეხის მაჩვენებელი n=1.5). რა ტალღის სიგრძე ხილულ შუქში არის გაძლიერებული არეკლილი სხივით? ხილული სინათლის ტალღის სიგრძე დიაპაზონშია: ნმ.

> ნიუტონის ბეჭდები

წაიკითხეთ ინსტალაციისა და გამოყენების შესახებ ნიუტონის ბეჭდები: ლინზების მახასიათებლები, რა არის ნიუტონის რგოლები, გამრუდების რადიუსი, ტალღის სიგრძე და დაკვირვება, ფორმულა და დიაგრამა.

ეს არის კონცენტრული წრეების სერია, რომელიც ორიენტირებულია სფერულ და ბრტყელ ზედაპირს შორის შეხების წერტილზე.

სასწავლო მიზანი

• გამოიყენეთ ნიუტონის რგოლები ლინზების სინათლის მახასიათებლების დასადგენად.

ძირითადი პუნქტები

• მონოქრომატული შუქით დათვალიერებისას, ნიუტონის რგოლები მონაცვლეობით ჩნდება ნათელი და ბნელი. თეთრ შუქზე არის ცისარტყელას ფერები.
• თუ არეკლილი სინათლის ორ სხივს შორის მანძილის განსხვავება არის ტალღის სიგრძის კენტი ჯერადი გაყოფილი ორზე (λ/2), მაშინ არეკლილი ტალღები 180 გრადუსით ფაზას შორდება და ქმნის მუქ ზოლს.
• თუ ტალღის სიგრძის განსხვავება თანაბარია, მაშინ ტალღები ფაზაში იყრიან თავს და ქმნიან ნათელ ზოლს.

Ვადები

• მონოქრომატული - სინათლის სხივი ერთი ტალღის სიგრძით.
• ობიექტივი არის მინისგან დამზადებული ობიექტი, რომელსაც შეუძლია სინათლის ფოკუსირება და დეფოკუსირება.
• ტალღის სიგრძე არის ერთი ტალღის ციკლის სიგრძე, რომელიც გამოითვლება მწვერვალებსა და ღეროებს შორის მანძილიდან.

ნიუტონის ბეჭდები

ისააკ ნიუტონი იყო პირველი, ვინც გააანალიზა სინათლის არეკვლის ინტერფერენციული ნიმუში სფერულ და ბრტყელ ზედაპირს შორის 1717 წელს. აღსანიშნავია, რომ თავად ეფექტი პირველად შენიშნა რობერტ ჰუკმა ჯერ კიდევ 1664 წელს. მაგრამ მას ჯერ კიდევ "ნიუტონის რგოლებს" უწოდებენ, რადგან მან ახსნა ეს ფენომენი.

ნიუტონის რგოლები არის კონცენტრული წრეების სერია, რომლებიც ორიენტირებულია სფერულ და ბრტყელ ზედაპირს შორის შეხების წერტილში. თუ მას მონოქრომატული შუქით შევხედავთ, შევამჩნევთ ნათელი და მუქი რგოლების მონაცვლეობას. თუ თქვენ იყენებთ თეთრ შუქს, ნიუტონის რგოლების დამონტაჟება ცისარტყელისფერი გახდება.

რგოლები არის ორი ლინზა, ბრტყელი ზედაპირით კონტაქტში. ერთი ზედაპირი ოდნავ ამოზნექილია და ქმნის რგოლებს. თეთრი შუქით დანახვისას რგოლები ცისარტყელას ფერად გამოიყურება.

ნათელი რგოლები წარმოიქმნება ორივე ზედაპირიდან არეკლილი სინათლის სხივს შორის კონსტრუქციული ჩარევის გამო, ხოლო მუქი რგოლები წარმოიქმნება დესტრუქციული ჩარევის გამო. გარე მდებარეობს უფრო ახლო მეგობარიმეგობარს. Nth ნათელი რგოლის რადიუსი გამოითვლება ფორმულით:

(N არის ნათელი რგოლების რაოდენობა, R არის ლინზის გამრუდების რადიუსი, λ არის სინათლის ტალღის სიგრძე).

ბრტყელი ლინზის ზემოთ მოთავსებულია სფერული ლინზა მინის ზედაპირი. სინათლის სხივი გადის მოხრილ ლინზაში, სანამ არ მიაღწევს მინა-ჰაერის ინტერფეისს, სადაც ის იცვლება უფრო მაღალი რეფრაქციული არედან ქვედაზე. სინათლის ნაწილი ჰაერში გადადის, ნაწილი კი აირეკლება. პირველ შემთხვევაში ფაზაში ცვლილება არ ხდება, მეორეში კი ცვლა ხდება ნახევარი ციკლით. ორი არეკლილი სხივი იმავე მიმართულებით მოძრაობს. ქვემოთ მოცემულია ნიუტონის რგოლების მოქმედებაზე დაკვირვება.

ეს გვიჩვენებს, თუ როგორ იქმნება ჩარევის ფარდები

თუ არეკლილი სინათლის ორ სხივს შორის მანძილის განსხვავება არის ტალღის სიგრძის კენტი ჯერადი გაყოფილი ორზე (λ/2), მაშინ არეკლილი ტალღები 180 გრადუსით ფაზას შორდება და ქმნის მუქ ზოლს. თუ ტალღის სიგრძის განსხვავება თანაბარია, მაშინ ტალღები ფაზაში იყრიან თავს და წარმოადგენენ ნათელ ზოლს.

გაკვეთილის მიზანი

განაგრძეთ სინათლის დისპერსიისა და მატერიაში სინათლის ტალღების გავრცელების მაგალითის შესწავლა. განაგრძეთ ჩარევის კონცეფციის შემუშავება; „ტალღის თანმიმდევრობის“ ცნების დანერგვა; გააცნობს მოსწავლეებს თანმიმდევრული ტალღების სისტემის მიღების მეთოდებს; ჩამოაყალიბეთ კონცეფცია "შუქის გაძლიერება და შესუსტება ჩარევის დროს".

საშინაო დავალება: § 68 დავალება No1094.

შესწავლილი მასალის კონსოლიდაცია და გადამოწმება

ამ გაკვეთილზე გამოყენებულია კომპიუტერული მოდელი ნასწავლი მასალის გასაძლიერებლად და შესამოწმებლად.

პროგრამასთან მუშაობა იწყება განათების ტიპის არჩევით. პირველ რიგში, სტუდენტები მუშაობენ თეთრ შუქზე.

გააანალიზეთ მოსწავლეების მიერ გაკეთებული დასკვნები

ახალი მასალა

ახალი მასალის ასახსნელად მოსახერხებელია პროექტორის გამოყენება, რომელიც საშუალებას გაძლევთ აჩვენოთ კომპიუტერული მოდელი მთელ კლასს.

ნიუტონის ბეჭდები

მარტივი ჩარევის ნიმუში წარმოიქმნება ჰაერის თხელ ფენაში შუშის ფირფიტასა და მასზე მოთავსებულ პლანო-ამოზნექილ ლინზას შორის, რომლის სფერულ ზედაპირს აქვს გამრუდების დიდი რადიუსი. ეს ჩარევის ნიმუში იღებს კონცენტრული რგოლების ფორმას, რომელსაც ნიუტონის რგოლები ეწოდება.

განვიხილოთ ჩარევის ნიმუში, რომელიც მიიღება პლანო-ამოზნექილ ლინზაზე, სფერული ზედაპირის მცირე გამრუდებით, რომელიც მოთავსებულია მინის ფირფიტაზე. ლინზის ბრტყელი ზედაპირის გულდასმით შესწავლით (სასურველია გამადიდებელი შუშის საშუალებით), აღმოაჩენთ ლინზასა და ფირფიტას შორის შეხების წერტილს ბნელი ლაქადა მის გარშემო არის პატარა ცისარტყელას რგოლების კოლექცია. მიმდებარე რგოლებს შორის მანძილი სწრაფად მცირდება, რადგან მათი რადიუსი იზრდება. ეს ნიუტონის ბეჭდებია. ნიუტონი აკვირდებოდა და სწავლობდა მათ არა მხოლოდ თეთრ შუქზე, არამედ მაშინაც, როცა ლინზა განათებული იყო ერთფეროვანი (მონოქრომატული) სხივით. აღმოჩნდა, რომ ერთი და იგივე სერიული ნომრის რგოლების რადიუსი იზრდება სპექტრის იისფერი ბოლოდან წითელზე გადასვლისას; წითელ რგოლებს აქვთ მაქსიმალური რადიუსი. ნიუტონმა ვერ შეძლო დამაკმაყოფილებლად აეხსნა, თუ რატომ ჩნდება რგოლები. იუნგმა წარმატებას მიაღწია. მივყვეთ მის მსჯელობას. ისინი ეფუძნება ვარაუდს, რომ სინათლე არის ტალღები.

მიეცით პირობა სინათლის ტალღების თანმიმდევრულობისთვის. ამ მოდელში ჩვენ შეგვიძლია განვიხილოთ, თუ რატომ იქნება ლინზებისა და ფირფიტის სფერული ზედაპირიდან ასახული სხივები თანმიმდევრული წყაროები.

თუ მეორე ტალღა ჩამორჩება პირველს ტალღების სიგრძის მთელი რიცხვით, მაშინ, როდესაც დავამატებთ, ტალღები აძლიერებენ ერთმანეთს. პირიქით, თუ მეორე ტალღა ჩამორჩება პირველს კენტი რიცხვინახევრად ტალღები, მაშინ მათ მიერ გამოწვეული რხევები მოხდება საპირისპირო ფაზებში და ტალღები ანადგურებენ ერთმანეთს.

• მაგალითად, კომპიუტერული მოდელის გამოყენებით, განიხილეთ რაზეა დამოკიდებული ფერადი რგოლების რადიუსი. ექსპერიმენტის დროს შეიძლება დადგინდეს, რომ რგოლების რადიუსი დამოკიდებულია სინათლის ფერზე (ტალღის სიგრძეზე).

მიეცით ამის ახსნა ტალღის ჩარევის ფენომენის გამოყენებით.

ცენტრში ყოველთვის ვაკვირდებით ბნელ ლაქას, შესაბამისად, მინიმალური პირობა დაკმაყოფილებულია ნებისმიერი ტალღის სიგრძისთვის. პირველი სინათლის რგოლის რადიუსი მეწამულიწითელზე ნაკლები. ბილიკის განსხვავება იზრდება ლინზების ცენტრიდან დაშორებით, რაც ნიშნავს, რომ რაც უფრო შორს არის ცენტრიდან, მით უფრო დიდია სინათლის ტალღის სიგრძე, რომლისთვისაც მაქსიმალური პირობა დაკმაყოფილებულია. შეიძლება დავასკვნათ, რომ იისფერი სინათლის ტალღის სიგრძე უფრო მოკლეა, ვიდრე წითელი.

თუ ცნობილია ლინზის ზედაპირის მრუდის R რადიუსი, მაშინ შესაძლებელია გამოვთვალოთ რა მანძილიდან მინის ფირფიტასთან ლინზის შეხების ადგილიდან, ბილიკის განსხვავებები ისეთია, რომ გარკვეული სიგრძის ტალღები ანადგურებენ ერთმანეთს. ეს მანძილი არის ნიუტონის მუქი რგოლების რადიუსი. ყოველივე ამის შემდეგ, საჰაერო უფსკრულის მუდმივი სისქის ხაზები წრეებია. რგოლების რადიუსის გაზომვით შესაძლებელია ტალღის სიგრძის გამოთვლა.

კომპიუტერულ ექსპერიმენტში მასშტაბის გამოყენებით, შეგიძლიათ შეადაროთ სინათლის ტალღის სიგრძე განსხვავებული ფერი. ნებისმიერი ფერისთვის, სინათლის ტალღის სიგრძე ძალიან მოკლეა. წარმოიდგინეთ საშუალო ზღვის ტალღარამდენიმე მეტრის სიგრძით, რომელიც იმდენად გაიზარდა, რომ დაიკავა მთელი ატლანტის ოკეანე ამერიკის სანაპიროებიდან ევროპისკენ. სინათლის ტალღის სიგრძე იმავე გადიდებაში იქნება მხოლოდ ოდნავ აღემატება ამ გვერდის სიგანეს. ჩარევის ფენომენი არა მხოლოდ ადასტურებს, რომ სინათლეს აქვს ტალღის თვისებები, არამედ გვაძლევს ტალღის სიგრძის გაზომვის საშუალებას. ისევე, როგორც ბგერის სიმაღლე განისაზღვრება მისი სიხშირით, სინათლის ფერი განისაზღვრება მისი ვიბრაციის სიხშირით ან ტალღის სიგრძით.

ჩვენს გარეთ ბუნებაში ფერები არ არის, მხოლოდ ტალღებია სხვადასხვა სიგრძის. თვალი არის რთული ფიზიკური მოწყობილობა, რომელსაც შეუძლია აღმოაჩინოს ფერების განსხვავებები, რომლებიც შეესაბამება სინათლის ტალღის სიგრძეში ძალიან მცირე განსხვავებას. საინტერესოა, რომ ცხოველების უმეტესობას არ შეუძლია ფერების გარჩევა. ისინი ყოველთვის ხედავენ შავ-თეთრ სურათს. ფერებს ასევე არ განასხვავებენ დალტონიკები - დალტონიკით დაავადებულები.

დააკვირდით რა დაემართება ფერადი რგოლების რადიუსს, თუ გაზრდით ლინზის გამრუდების რადიუსს. მიეცით ამის ახსნა ტალღის ჩარევის ფენომენის გამოყენებით.

ლინზის გამრუდების რადიუსის შეცვლით კიდევ ერთხელ შეგვიძლია განვიხილოთ სინათლის ტალღების მინიმალური და მაქსიმალური ჩარევის პირობები. დაადგინეთ, რომ იმ წერტილში, სადაც დაფიქსირდა იისფერი ფერის მესამე რიგის მაქსიმუმი, ლინზის გამრუდების რადიუსის შემცირებით, შეინიშნება წითელი ფერის მინიმუმი.

შეჯამება

იმსჯელეთ იმაზე, რომ გაკვეთილზე არ იყო საუბარი თხელ ფენებში ჩარევაზე. ეს ნაწილი შეიძლება იქნას მიღებული ან დამოუკიდებელი განსახილველად, ან დეტალურად განხილული „ჩარევის გამოყენებისას“ შესწავლისას. განმანათლებლური ოპტიკა“.

სამუშაო ფურცელი გაკვეთილისთვის

სინათლის რადიუსი ნიუტონის რგოლები ასახულ სინათლეში:

სადაც k=1, 2, 3…… - ბეჭდის ნომერი; R - გამრუდების რადიუსი.

ნიუტონის რგოლები ასახულ სინათლეში. მუქი რგოლების რადიუსი.

ნიუტონის რგოლები არის რგოლის ფორმის ჩარევის მაქსიმუმი და მინიმუმი, რომლებიც ჩნდება ოდნავ მოხრილი ამოზნექილი ლინზისა და სიბრტყის პარალელური ფირფიტის შეხების წერტილის გარშემო, როდესაც სინათლე გადის ლინზასა და ფირფიტაში. ჩარევის ნიმუში კონცენტრული რგოლების სახით (ნიუტონის რგოლები) ჩნდება ზედაპირებს შორის, რომელთაგან ერთი ბრტყელია, მეორეს აქვს გამრუდების დიდი რადიუსი (მაგალითად, მინის ფირფიტა და პლანო-ამოზნექილი ლინზა). ისააკ ნიუტონმა გამოიკვლია ისინი მონოქრომატულ და თეთრ შუქზე და აღმოაჩინა, რომ რგოლების რადიუსი იზრდება ტალღის სიგრძის ზრდასთან ერთად (იისფერიდან წითელამდე).

ნიუტონის მუქი რგოლების რადიუსი არეკლილი სინათლეში:

სადაც k=1, 2, 3…….

ფორმულის წარმოშობა შეგიძლიათ იხილოთ ლექციებში.

სინათლის დიფრაქცია. ჰიუგენს-ფრენელის პრინციპი. ფრენელის ზონის მეთოდი.

სინათლის დიფრაქცია არის სინათლის გადახრის ფენომენი გავრცელების სწორხაზოვანი მიმართულებიდან დაბრკოლებებთან გავლისას. გამოცდილება გვიჩვენებს, რომ სინათლეს, გარკვეულ პირობებში, შეუძლია შევიდეს გეომეტრიული ჩრდილის რეგიონში. თუ პარალელური სინათლის სხივის გზაზე არის მრგვალი დაბრკოლება (მრგვალი დისკი, ბურთი ან მრგვალი ხვრელი გაუმჭვირვალე ეკრანზე), მაშინ საკმარის მანძილზე მდებარე ეკრანზე შორი მანძილიდაბრკოლებიდან ჩნდება დიფრაქციული ნიმუში - მონაცვლეობით მსუბუქი და მუქი რგოლების სისტემა. თუ დაბრკოლება წრფივია (ნაჭრელი, ძაფი, ეკრანის კიდე), მაშინ ეკრანზე ჩნდება პარალელური დიფრაქციული ზღურბლების სისტემა.

ჰიუგენს-ფრენელის პრინციპი:

მოდით, ზედაპირი S წარმოადგენდეს ტალღის ფრონტის პოზიციას რაღაც მომენტში. ტალღის თეორიაში ტალღის ფრონტი გაგებულია, როგორც ზედაპირი, რომლის ყველა წერტილში ხდება რხევები ერთი და იგივე ფაზის მნიშვნელობით (ფაზაში). კონკრეტულად, სიბრტყე ტალღის ფრონტები არის პარალელური სიბრტყეების ოჯახი ტალღის გავრცელების მიმართულების პერპენდიკულარული. წერტილის წყაროს მიერ გამოსხივებული სფერული ტალღის ტალღის ფრონტი არის კონცენტრული სფეროების ოჯახი.

იმისათვის, რომ განვსაზღვროთ რხევები გარკვეულ P წერტილში, რომელიც გამოწვეულია ტალღით, ფრენელის აზრით, ჯერ უნდა განისაზღვროს ამ ეტაპზე გამოწვეული რხევები S ზედაპირის ყველა ელემენტიდან მასში მოხვედრილი ცალკეული მეორადი ტალღებით (ΔS1, ΔS2 და ა.შ. .), და შემდეგ დაამატეთ ეს რხევები მათი ამპლიტუდების და ფაზების გათვალისწინებით. ამ შემთხვევაში მხედველობაში უნდა იქნას მიღებული S ტალღის ზედაპირის მხოლოდ ის ელემენტები, რომლებიც არ არის დაბლოკილი რაიმე დაბრკოლებით.

გაანგარიშების გასაადვილებლად, ფრენელმა შემოგვთავაზა შემხვედრი ტალღის ზედაპირის დაყოფა დაბრკოლების ადგილას რგოლურ ზონებად ( ფრენელის ზონები ) მიერ შემდეგი წესი: მანძილი მეზობელი ზონების საზღვრებიდან წერტილამდე პუნდა განსხვავდებოდეს ტალღის სიგრძის ნახევარით, ე.ი.

ადვილია იპოვო ფრენელის ზონების რადიუსი ρ m:

ჭრილის დიფრაქცია.

როდესაც სინათლე გადის ვიწრო ჭრილში, მის უკან წარმოიქმნება დიფრაქციული ზოლები. გარდა ამისა, ხდება ინდივიდუალური სხივების ჩარევა. სისტემის სიმეტრიის ღერძზე სხივების დახრილობიდან გამომდინარე, მიიღება არათანაბარი ბილიკის განსხვავებები - სინათლის მონაცვლეობა და მუქი ზოლები

დიფრაქციული ბადე.

დიფრაქციული ბადე არის ოპტიკური მოწყობილობა, რომელიც მუშაობს სინათლის დიფრაქციის პრინციპით და წარმოადგენს რეგულარულად დაშორებული ხაზების დიდი რაოდენობით ერთობლიობას, რომელიც გამოიყენება გარკვეულ ზედაპირზე დიფრაქციული ბადეების პერიოდს უწოდებენ. აღინიშნება ასო დ.